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(73)--5.3.1 同方向简谐振动的合成
大学物理同方向简谐振动的合成音叉的振动+合成合成同方向同频率谐振动的合成同方向同频率谐振动的合成一、同方向同频率谐振动的合成222cos()xAωtφ111cos()xAωtφ12cos()xxxAωtφ合振动的运动方程：11221122sinsinarctgcoscosAφAφφAφAφ合振动仍为简谐运动，与分振动在同一方向，且有相同频率。221212212cos()AAAAAφφAωωω1A2A2φ1φxP2x1xxφ同相，合振幅最大反相，合振幅最小2112π...
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(60)--5.4.2 同方向不同频率简谐振动的合成
•同方向不同频率简谐振动的合成拍11110cos()xAt22220cos()xAt合振动不是简谐运动。分振动假设：12A=A=A10=200=1212cos()cos()xxxAt+At21212cos()cos()22xAtt合位移：特殊地：21212cos()cos()22xAtt当，且都比较大时12211+2随t缓慢变化随t快速变化21()2cos()2AtAt21coscos()2tt令合振动可看作振幅缓慢变化的简谐振动•同方向不...
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(59)--5.4.1 同方向同频率简谐振动的合成
•同方向同频率简谐振动的合成0cos()xAt1110cos()xAt合位移由三角函数可以证明12110220cos()cos()xxxAt+At2220cos()xAt合振动仍为同频率简谐运动。分振动0cos()xAt1110cos()xAt2220cos()xAt10xoA1AA22001x2x12xxx由余弦定理2212122cosAAA-AA=-2010=-22121220102cos()AAAAA•同方向同频率简谐振动的合...
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(58)--5.1.4 简谐振动例题
x-A/2t=00例1某简谐振动的振动曲线如图，求振动方程。x(m)t(s)-1-2O1OA-A解：0cos()xAt设振动方程为A=2mt=02Ax00v023xt=00OAt=1s1ts：24233-=则43=t(s-1)振动方程422cos()33xt(m)x(m)t(s)-1-2O1例2一轻弹簧的右端连着一物体,弹簧的劲度系数k=0.72N/m,物体的质量m=20g.求：(1)把物体从平衡位置向右拉到x=0.05m处停下后再释放,求简谐运动方程;解：0cos()xAt...
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(57)--5.1.3 简谐振动的旋转矢量描述
P0t=0时刻xo0tt时刻A0cos()xAt矢量端点在x轴上的投影x参考圆旋转矢量A角速度圆频率长度振幅A初始角初相0任意时刻夹角t时刻相位ωt+0简谐振动0t=0o0tAt时刻0cos()xAt旋转矢量图与简谐振动x-t图的对应关系xo0tA已知x,v用矢量图确定相位v<0-AMPxx0otAv>0-AMPx(1)相位(初相位)确定方便00v0=2AxxoA-A例如：01=3或01=-30v0所以：01=-32A01cos=2xox0=A...
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(56)--5.1.2 描述简谐振动的物理量
0cos()xAt1.振幅(A)物体偏离平衡位置的最大距离。2.周期(T),频率(ν),圆频率(ω)T：振动量完全重复一次的时间。00cos()cos[()]AtAtT()(+)xtxtT2Tν：单位时间内作完全振动的次数。ω：2π秒内作完全振动的次数。12T22T或说明：由系统决定，与初始条件无关.k弹簧振子m2mTk12km其它形式0cos(2)xATt0cos(2)xAt•描述简谐振动的物理量3.初...
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(55)--5.1.1 简谐振动的特征
振动周期性的往复运动振动形式：机械振动、电磁振荡广义振动:任何一物理量在某个定值附近周期性变化.机械振动:物体在某一平衡位置附近所作的来回往复运动。5-1简谐振动5-2几种常见的简谐振动5-3简谐振动的能量5-4简谐振动的合成•简谐振动的特征mk2220dxxdt弹性力Fkx22dx-kxmdt由牛二定律xF2k=m令弹簧振子o平衡位置()=?xtx：偏离O点的位移动力学方程x光滑水平面•简谐振动的特征积分常数，根据初始条件确定得解方...
2024-04-1104.66 MB0
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