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(33)--5.4薛定谔方程无机化学
无机化学INORGANICCHEMISTRY连续光谱（一）氢原子光谱电磁波谱真空管中含少量H2(g)，高压放电，发出紫外光和可见光→三棱镜→不连续的线状光谱氢原子光谱（原子发射光谱）谢谢您的观看！
2024-05-26024.02 MB0
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(23)--5-3原子的量子力学模型--薛定谔方程及四个量子数
原子的量子力学模型—薛定谔方程及四个量子数原子的量子力学模型（原子的量子力学模型（SchrÖdingerSchrÖdinger方程与方程与量子数）量子数）一、SchrÖdinger方程--1926年222222228π:::::Planck,,:ΨΨΨmEVΨxyzhΨEVmhxyz波函数总能量势能质量常数空间直角坐标具有能量E和质量m的粒子波动性直角坐标(x,y,z)与球坐标的转换,,r222sincossinsincosxryrzrrxyz...
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(22)--6.4 原子结构薛定谔方程、波函数、原子轨道
原子结构核外电子运动状态的描述---量子力学模型薛定谔方程、波函数与原子轨道1单电子体系的Schrődinger方程：波函数(x,y,z)是电子空间坐标x、y、z的函数，反映了电子运动波动性特征；m(质量)，E(总能量)，V(势能)反映电子粒子性特征。222222228()0mEVxyzh+++−=对方程的说明：1、二阶偏微分方程，解的过程非常复杂！2、得到的解是一系列数学表达式，这些数学表达式描述了电子的运动状态。一、Schr...
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(28)--2.2.1薛定谔方程量子力学
§2.2.1Schrodinger方程（一）引进方程的基本考虑（二）自由粒子满足的方程（三）势场V(r)中运动的粒子（四）多粒子体系的Schrodinger方程通过前面的学习，我们知道微观粒子的量子状态用波函数来完全描述，那么粒子的量子状态随时间怎么改变，应当满足什么样的运动方程，也就是量子力学的动力学怎么描述，这是我们这一节要讨论的主要问题。（一）引进方程的基本考虑（1）经典情况000000,ttttrdrprpmdt时刻，已知初...
2024-05-070151.28 KB0
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波函数和薛定谔方程[129页]
这一章开始介绍量子力学的基本理论与方法。主要介绍：1.二个基本假设：A.微观粒子行为由波函数描述,波函数具有统计意义。B.描述微观粒子行为的波函数由薛定谔方程解出。2.用定态薛定谔方程求解三个简单问题：A.一维无限深势阱B.一维谐振子C.势垒贯穿（隧道效应）§2.1.物质波的波函数及其统计解释1.波函数：概率波的数学表达形式，描述微观客体的运动状态)t,z,y(x,(rt,)一般表示为复指数函数形式例：一维自由粒子的波函...
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§2.42.5定态薛定谔方程一维无限深势阱.ppt文档资料
§2.42.5定态薛定谔方程一维无限深势阱.ppt文档资料
2024-04-2508.71 MB0
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(14)--3原子的量子力学模型--薛定谔方程及四个量子数
原子的量子力学模型—薛定谔方程及四个量子数原子的量子力学模型（原子的量子力学模型（SchrÖdingerSchrÖdinger方程与方程与量子数）量子数）一、SchrÖdinger方程--1926年222222228π:::::Planck,,:ΨΨΨmEVΨxyzhΨEVmhxyz波函数总能量势能质量常数空间直角坐标具有能量E和质量m的粒子波动性直角坐标(x,y,z)与球坐标的转换,,r222sincossinsincosxryrzrrxyz...
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(11)--5-什么是薛定谔方程-授课PPT
牛顿第二运动定律：F=ma（a-加速度，F-合力，m-质量）am这个完美、细微的定律可以描述各种运动，因此至少在理论上可以回答一个物理学家可能要问的关于世界的几乎所有问题。真的可以吗？当人们第一次开始考虑最小尺度的世界时，例如在原子中的电子，发现原先经典的一些理论突然不适用了？为了解决微观上类似电子这种质量非常轻的粒子的运动规律，发展完善了一种全新的理论——量子力学。这个理论的核心方程，被称为薛定谔方程。...
2024-04-2505.74 MB0
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(100)--8.5.2 定态薛定谔方程
如何系统的势场不显含时间t，此时，薛定谔方程可以表示为薛定谔方程：,rtrTt22,,,,2irtrtVrtrttm22,,,2irtrtVrrttm相应的波函数可以表示为如何求解薛定谔方程：,rtrTt22,,,2irtrtVrrttm...
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(99)--8.5.1 薛定谔方程的建立
考虑最简单情形：一个质量为m，动量为p，在势场V(x)中运动的非相对论粒子。任务：找到满足这两式的运动方程22pEVxm粒子的能量,Epk德布罗意关系22kVxm0ikxte自由粒子的波函数势能为零的情况：22pEVxm粒子的能量0Vx22pEm0ikxte自由粒子的波函数002222202ikxtikxtikxtiiieEtiiikepxikepx...
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薛定谔波动方程回顾市公开课金奖市赛课一等奖课件
2.4薛定谔波动方程（回顾）一、含时薛定谔方程二、定态薛定谔方程束缚态能级量子化几率流量典型极限：h0()22,,,2ixtxtVxxttm�222EEVxuxEuxm�0jtmjmI,,,expiSxtxtxtSjm2/dVEVdx第1页第1页三、WKB近似自洽性(量子化...
2024-04-110298.29 KB0
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