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(87)--2.3 几种常见的一维离散型随机变量-1 阅读资料
O图1-12F(x)（x0.65112.3几种常见的一维离散型随机变量-1下面介绍几种较为常见和重要的一维离散型随机变量.（1）两点分布(0-1分布)定义1如果随机变量X可能取值为0和1，其分布律为P(1)Xp，P(0)Xq，其中01p，1pq.则称X服从参数为p的0-1分布或两点分布.其分布函数为0,0()1,011,1.xFxpxx.实际问题中，两点分布主要描述“非此即彼”的随机现象.例1设棉田植株被盲蝽危害的概率为0.35.若用{X1...
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(83)--2.2 一维离散型随机变量阅读资料
2.2一维离散型随机变量实际问题中，通常遇到的随机变量主要有两类：一类是离散型随机变量，如抛掷硬币的正反面、投掷骰子出现的点数、子粒等器官的颜色，麦穗的粒数等.另一类是连续型随机变量，如植株高度、谷穗长度和产量等.我们先介绍离散型随机变量.1.一维离散型随机变量及其分布定义1若随机变量X可能的取值是有限或可列个，则称随机变量X为离散型随机变量.显然，要了解一个离散型随机变量X的分布规律，只需知道X的所有可能...
2024-04-170234.01 KB0
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(10)--2.5一维随机变量的函数的分布
表面积=X半径，球YgX()引入Y4X2表面积也一定是离散型随机变量.若是离散型随机变量，则XYgX()Xp101214141414的分布律为例：已知随机变量X的分布律求随机变量(1)YXZX2(2).2解：Xp101214141414Y=2X2024p14141414Y2024离散型随机变量的函数的分布Xp101214141414ZX=21014p424111Z014离散型随机变量的函数的分布连续型随机变量的函数的分布例：的概率密度随机变量求他其的概率密度为随机变量设...
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(26)--【脚本-PPT】4.1 一维连续随机变量的离散化及其差熵
4.1一维连续随机变量的离散化及其差熵在前面各章中讨论了各种离散信源和离散信道的信息熵、平均互信息及信道容量等问题。在实际情况当中，有些信源的输出是时间和取值都是连续的消息。例如，语音信号和电视信号等都是时间的连续函数，并且在某一固定时刻，它们可能的取值也都是连续的，这样的信源称为连续信源。连续信源输出的每个可能的消息是随机过程｛x(t)｝中的一个样本函数，它是一个时间t的连续函数。在某一固定时刻t0，...
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(103)--8.6.3 一维谐振子大学物理
一维谐振子一维谐振子的能量：22122pEkxm020sin,12kxtxtmEkx一维谐振子的定态薛定谔方程：22222122dxmxxExmdx一维谐振子的本征值和本征函数：2221,0,1,2,2,2!,xnnnnnxeHynEnmyxHyn，是厄米特多项式一维谐振子的本征值和本征函数：(1)基态能量不为零，即有零点能；(2)能量间隔都相同；(3)跃迁只能逐级...
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(101)--8.6.1 一维无限深势阱
2222dEmdx一维无限深势阱的势函数：在势阱内，体系满足的定态薛定谔方程及其形式解：000,xaUxxxa势函数的特点：分“势阱内”和“势阱外”两个区域讨论。222222mEkdkdxAsinkx0sin00A势阱内的波函数：由波函数的连续条件可得：Asinkx在势阱外，由于势能为无穷大，因此，波函数在x=0和x=a处为零。0sin0si...
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26一维无限深方势阱
2-6一维无限深方势阱~1~2-6一维无限深方势阱1.一维自由粒子一维情形的薛定谔方程为222d,,2dixtVxxttmx(1)分离变量后，得到定态薛定谔方程222d2dVxxExmxψψ(2)对于自由粒子，Vx0，薛定谔方程(1)变为222d,,2dixtxttmx(3)而定态薛定谔方程(2)变为222d2dxExmxψψ(4)我们曾经验证过一维平面波ipxEte是方程(3)的...
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周--一维谐振子问题
1kl0xmoAA弹簧振子的振动00Fx一经典简谐运动2一维谐振子问题在经典力学中，简谐振动的定义：任何物理量x的变化规律若满足方程式0dd222xtx在经典力学中，一维经典谐振子问题是个基本的问题3dxdVF因为量子力学中的线性谐振子就是指在该式所描述的势场中运动的粒子。若取V0=0，即平衡位置处于势V=0点，则Vkxdx所以0221kxV22012mxV2km因：2212Vmx4自然界广泛碰到简谐振动，任何体系在平衡位...
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量子力学01一维无限深方势阱中的粒子
1第一章IV.一维无限深方势阱中的粒子态叠加原理一维谐振子2能量本征态3简短回顾（1）不准关系，粒子的位置和动量不能同时被确定；小，就大，反之也然。个力学量对应一算符，平均值为子的波函数，满足薛定谔方程(,)](,)[2,)(22rtVrtmrttix*(,)ˆ(,)FrtFrtdrˆFxpF4简短回顾（2）定态：不显含t，能量恒定定态方程不显含t时的形式，是我们后面讨论大多数物理问题的情况，为方便，通...
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最优化算法课程实验报告一维搜索
最优化算法课程试验报告试验名称一维搜寻班级姓名教师地点一、试验目的学号序号数学试验中心评分①把握一维搜寻问题的0.618法和Fibonacci法；②培育编程力量与上机调试力量；③培育写作力量。二、试验过程和结果1、黄金分割法根本原理为了找到所要求解的最优值，首先要找到包含最小点的区间，然后依据某个准则，逐步减小区间长度，使之永久保证含有最小值点，直到区间足够小，就得到满足误差要求的解。很自然的期望在比较两个函...
2024-03-29076.24 KB0
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