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标签“函数”的相关文档，共4723条

(46)--6-2 多元函数定义
2.区域与函数定义域学习内容1.多元函数定义3.二元函数图像二元函数定义1定义若在某一过程中，有三个变量x、y和z，当x和y在一定范围D内任取一组数值(x,y)时，按照一定的对应法则f，变量z总有唯一确定的数值与之对应，则称变量z是变量x和y的二元函数，记作(,)fxyz其中x和y称为自变量，z称为因变量，f称为对应法则，D称为函数的定义域.区域与二元函数定义域2（1）区域整个平面或平面一个部分称为平面区域．围成平面区域的曲线称...
2024-06-080316.09 KB0
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(34)--3.9函数的渐近线
引入课题中学我们学过特殊曲线——双曲线的渐近线；xyo双曲线的渐近线为axby为了描述一般曲线在无穷远处的渐近特征，这节课我们来学习一般曲线的渐近线.一、定义LPNPyxoC点P与直线L的C是一条曲线,P是C上的动点,L是一条直线.N若P沿曲线无限远离原点时,距离趋于零，Oyxab称L为C的渐近线。例如21xy有铅直渐近线:2x-3-2-11-40-2020401、铅直渐近线)(轴的渐近线垂直于x.)(()lim()lim000的一条铅直渐近线就是那么或如果fx...
2024-06-080658.5 KB0
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(33)--3.9函数的渐近线
引入课题中学我们学过特殊曲线——双曲线的渐近线；xyo双曲线的渐近线为axby为了描述一般曲线在无穷远处的渐近特征，这节课我们来学习一般曲线的渐近线.一、定义LPNPyxoC点P与直线L的C是一条曲线,P是C上的动点,L是一条直线.N若P沿曲线无限远离原点时,距离趋于零，Oyxab称L为C的渐近线。例如21xy有铅直渐近线:2x-3-2-11-40-2020401、铅直渐近线)(轴的渐近线垂直于x.)(()lim()lim000的一条铅直渐近线就是那么或如果fx...
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(32)--3.8函数的最值医用高等数学
1.最值的求法oxyoxybaoxyabab.[,]()[,])(在上的最大值与最小值存在上连续，则在若函数abfxabxf函数的最值步骤:1.求驻点和不可导点;2.求区间端点及驻点和不可导点的函数值,比较大小,最大的就是最大值,最小的就是最小值.注意:如果区间内只有一个极值,则这个极值就是最值.(最大值或最小值)2.应用举例例1解1)2)(6(()xxxf.[3,4]14123223上的最大值与最小值的在求函数xxxy得解方程0,()fx1.2,21xx计算...
2024-06-080592 KB0
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(31)--3.8函数的最值医用高等数学
1.最值的求法oxyoxybaoxyabab.[,]()[,])(在上的最大值与最小值存在上连续，则在若函数abfxabxf函数的最值步骤:1.求驻点和不可导点;2.求区间端点及驻点和不可导点的函数值,比较大小,最大的就是最大值,最小的就是最小值.注意:如果区间内只有一个极值,则这个极值就是最值.(最大值或最小值)2.应用举例例1解1)2)(6(()xxxf.[3,4]14123223上的最大值与最小值的在求函数xxxy得解方程0,()fx1.2,21xx计算...
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(30)--3.7函数的极值医用高等数学
1.函数极值的定义oxyabf(x)yx1x2x3x4x56xoxyoxyx00x一、函数的极值.())(,)((),,;())(,)((),,,,)(,(,))(0000000的一个极小值是函数均成立就称任何点的一个去心邻域对于这邻域内的如果存在着点的一个极大值是函数均成立就称任何点的一个去心邻域对于这邻域内的如果存在着点内的一个点是内有定义在区间设函数fxxffxfxxxfxxffxfxxxbaxabxf定义函数的极大值与极小值统称为极值,使函数取得极值的点称为极值点..)()0()(的驻点做...
2024-06-080824 KB0
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(29)--3.7函数的极值医用高等数学
1.函数极值的定义oxyabf(x)yx1x2x3x4x56xoxyoxyx00x一、函数的极值.())(,)((),,;())(,)((),,,,)(,(,))(0000000的一个极小值是函数均成立就称任何点的一个去心邻域对于这邻域内的如果存在着点的一个极大值是函数均成立就称任何点的一个去心邻域对于这邻域内的如果存在着点内的一个点是内有定义在区间设函数fxxffxfxxxfxxffxfxxxbaxabxf定义函数的极大值与极小值统称为极值,使函数取得极值的点称为极值点..)()0()(的驻点做...
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(26)--3.5函数的单调性
单调性的判别法xyof(x)yxyof(x)yabAB0()fx0()xfabBA函数的单调性定理.[,])(0()(,)(2),][()0()(,)1.(,)[,])(上单调减少在那末函数，内如果在上单调增加；在，那末函数内如果在（）导内可上连续，在在设函数abfxyxfabbafxyxfbaababfxy证(,),,21abxx2,1且xx应用拉氏定理,得)()()()()(211212xxxxffxfx0,12xx0,()(,)fxab内，若在0,()f则).()(12fxfx.[,]()上单...
2024-06-080725.5 KB0
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(25)--3.5函数的单调性
单调性的判别法xyof(x)yxyof(x)yabAB0()fx0()xfabBA函数的单调性定理.[,])(0()(,)(2),][()0()(,)1.(,)[,])(上单调减少在那末函数，内如果在上单调增加；在，那末函数内如果在（）导内可上连续，在在设函数abfxyxfabbafxyxfbaababfxy证(,),,21abxx2,1且xx应用拉氏定理,得)()()()()(211212xxxxffxfx0,12xx0,()(,)fxab内，若在0,()f则).()(12fxfx.[,]()上单...
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(16)--3.10函数图形的绘制
第二步：判断函数的奇偶性与周期性；f(x)y第一步：求出函数的定义域，以确定描绘范围；第三步：求出函数的一阶导数及二阶导数，在定义域内求出使、为零及不存在的点，并用这些点将定义域划分为若干区间，然后列表讨论函数的单调性、极值、凹凸性与拐点；yf(x)(x)ff(x)f(x)(x)f绘制函数图形的一般步骤第四步：确定曲线的渐近线；第五步：根据需要还可适当补充一些辅助点的坐标，最后按照曲线的性态逐段描绘，便...
2024-06-080788.5 KB0
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(15)--3.10函数图形的绘制
第二步：判断函数的奇偶性与周期性；f(x)y第一步：求出函数的定义域，以确定描绘范围；第三步：求出函数的一阶导数及二阶导数，在定义域内求出使、为零及不存在的点，并用这些点将定义域划分为若干区间，然后列表讨论函数的单调性、极值、凹凸性与拐点；yf(x)(x)ff(x)f(x)(x)f绘制函数图形的一般步骤第四步：确定曲线的渐近线；第五步：根据需要还可适当补充一些辅助点的坐标，最后按照曲线的性态逐段描绘，便...
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(14)--3积分上限的函数及其导数
设函数f(x)在区间[,]ab上连续，并且设x为[,]ab上的一点，()dxafxx考察定积分()dxaftt记()()d.xaxftt积分上限函数abxyo()yfxxxx定理１如果f(x)在[,]ab上连续，则积分上限的函数()()dxaxftt在[,]ab上具有导数，且它的导数是d()()d()dxaxfttfxx)(bxa积分上限函数的性质证())(xxx()d()dxxxaafttfttabxyo()yfxxx(x)x0limxyyx()d,xxxftt...
2024-06-080716 KB0
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(11)--2函数的极限医用高等数学
2.自变量趋于有限值时函数的极限1.自变量趋于无穷大时1.自变量趋于无穷大时函数的极限.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观察函数xxx.sin时的变化趋势当观...
2024-06-080770 KB0
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(7)--2-5 隐函数的导数高等数学
2.对数求导法隐函数的导数1.隐函数的定义及其求导法•1.隐函数的定义及求导法由含有两个变量x、y的二元方程(,)0Fxy所确定的函数y，我们称之为隐函数．例如2230xy，3sin0xyxy均可确定隐函数．相应地，由形如()yfx所表示的函数称为显函数，例如logxayxa等等．显然，有些隐函数可转化为显函数，如10xy可转化为1yx，这个过程称为隐函数的显化．对于可以显化的隐函数，我们先对它进行显化，再求导．...
2024-06-080687.5 KB0
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(5)--2-3 函数的四则运算的求导法则
函数的四则运算的求导法则定理1设函数()ux，()vx在点x处可导，则()()uxvx，()()uxvx和()()uxvx（()0vx）也在点x处可导，且（1）[()()]()()uxvxuxvx；（2）[()()]()()()()uxvxuxvxuxvx；（3）2()()()()()()()uxuxvxuxvxvxvx(()vx0)．推论1设函数1(),2(),,n()fxfxfx均在点x处可导，则函数12()()fxfxnf()x也在点x处可导，且1212[()()()]()()()nnfxfxfxfxfxfx...
2024-06-080626.5 KB0
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(37)--4.2偏摩尔量之间的函数关系
物理化学偏摩尔量之间的函数关系物理化学对于纯物质或组成不变的系统：pVUHTSUApVATSHGVpG/TSTGp/在多组分系统中存在这怎样的关系？物理化学1.偏摩尔量之间的函数关系纯组分系统热力学函数关系式全部广度量用偏摩尔量代替适用于多组分系统物理化学pVUHTSUATSHGBBBpVUHBBBTSUABBBTSHGVpGTBnTBVpGB,TppSTV...
2024-05-260174.5 KB0
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(29)--3.9 热力学函数间的关系和热力学基本关系式
GTHSHpVHpUVUAGTSTSATUSpVpAVTSpVUTSHG热力学函数间的关系和热力学基本关系式一、U,H,S,G,A之间的关系例：1mol理想气体经一恒温可逆压缩过程，则该过程△G和△A的关系是（）A.G>A;B.G=A;△△△△C.G<A;D.△△无法确定。BAGnRTAGpVAG等温理气)()(解题思路：热力学函数间的关系和热力学基本关系式一、U,H,S,G,A之间的关系pVTSUddd(1)VpTSHddd(2)pVT...
2024-05-2603.9 MB0
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(22)--3.15恒温过程亥姆霍兹函数变、吉布斯函数变的计算
物理化学恒温过程亥姆霍兹函数变、吉布斯函数变的计算物理化学(TS)UA(TS)HG2121-ppTTVdpSdTG2121TT-VVpdVSdTA基本方法TSUAHTSGpVSTAdddVpSTGddd物理化学恒温过程对于恒温过程，若能求得U、H、S，即可求得A、G。21VVpdVSTHGTSTUAT21ppVdp对体积或压力变量进行积分，也可求得A、G。物理化学-TSH-TSG21...
2024-05-260147.51 KB0
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(20)--3.13吉布斯函数物理化学
物理化学吉布斯函数物理化学在恒温恒压及非体积功为零的条件下，syssysambsysambdHQQTT熵判据>不可逆=可逆0dddambsysisoSSS变为：0ddTHS>自发=平衡因为T为常数，且大于零，所以有：0dHTS<自发=平衡1.定义物理化学定义GdefHTS（1）吉布斯函数是状态函数，是广度量。单位J。（2）绝对值与热力学能一样为不知。（3）摩尔吉布斯函数Gm=G/n，单位Jmol-1，质量吉布斯函数（或比吉布斯函数）g=G/m单...
2024-05-26093.45 KB0
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(19)--3.12亥姆霍兹函数
物理化学亥姆霍兹函数物理化学1.定义由熵判据>不可逆=可逆0dddambsysisoSSS可知：>不可逆=可逆0dambambsysTQS在恒温恒容及非体积功为零的条件下：syssysambsysambdUQQTT物理化学0ddTUS>自发=平衡0dUTS<自发=平衡因为T为常数，且大于零，所以有：0TdSdU物理化学TSUA定义（1）单位J，绝对值与热力学能一样为不知。（2）亥姆霍兹函数是状态函数，是广度量。（3）摩尔亥姆霍兹函数Am...
2024-05-26095.2 KB0
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