"费米"的相关文档

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波色统计和费米统计[共12页]
第十一章玻色统计和费米统计玻尔兹曼分布玻色分布费米分布量子分布经典分布经典分布考虑了微观粒子的测不准关系和能量量子化的影响。但是却没有考虑粒子的全同性以及泡利不相容原理。单粒子态上的三种分布粒子全同性的微观解释：微观粒子具有波动性，它们在运动时无轨道可言，因而无法用编号的方法追踪它们的运动，它们是不可分辨的。或者说，粒子的互换不产生新的微观态。适用量子分布的理想气体称之为简并气体。1.费米分布（...
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(3.58)--费米能固体物理
费米能eVaVVCCC晶格振动比热晶体电子比热VVTECE---晶体的平均内能由实验规律得到的高温和低温下晶格的比热(1)在高温时，晶体的比热为3nNkB(n原胞中原子数，N原胞数，nN为晶体中原子的个数,kB=1.3810-23JK-1为玻尔兹曼常量)；(2)在低温时，晶体的比热按T3趋于零。金属中电子平均能量0()()fEENEdEENf(E)为费米分布函数，N(E)为电子的能态密度，N为晶体内电子的总数.0()()fENEdEN总的...
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(3.57)--费米分布函数固体物理
金属电子论量子模型关键词：电子热容、电子费米面，平均费米能，费米半径、费米速度费米面与电子分布的关系电子能带填充费密分布函数11)(TkEEBFefE11)(TkEEBFeEfkB：玻耳兹曼常数T：绝对温度EF：费米能级或化学势——其意义是在晶体体积不变的条件下，增加一个电子时，系统自由能的增量。ifEiN)(电子的总数——对所有的本征态求和费密分布函数电子气体服从费米—狄拉克统计11)(TkEEBFeEf物理意义：热平衡...
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(3.17)--半导体中电子的费米统计分布
我们知道，由杂质和满带激发电子，而使导带产生电子或使满带产生空穴，这些电子和空穴致使半导体导电，常统称为载流子，根据费米统计的一般理论，成功地阐明了载流子激发的定量规律。半导体中电子的费米统计分布在金属中，电子处于简并化的状态，费米能级EF在导带中间，在EF以下能级几乎完全为电子填满。在一般半导体中（杂质不是太多的情况），EF位于带隙内，而且距离导带底E－，或满带顶E＋的距离往往比kBT大很多：导带电子在...
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费米能级在半导体中的作用[共13页]
费米能级在半导体中的作用费米分布函数在热平衡状态下，电子按能量大小具有一定的统计分布规律性，即这时电子在不同能量的量子态上统计分布几率是一定的。根据量子统计理论，服从泡利不相容原理的电子遵循费米统计规律。对于能量为E的一个量子态被一个电子占据的几率f（E）为f(E)=1/[exp(E－Ef)/kT+1]}f(E)称为电子的费米分布函数，是描写热平衡状态下，电子在允许的量子态上如何分布的一个统计分布函数。式中k0是玻耳兹曼常...
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5-3-半导体中电子的费米统计分布[共23页]
第五章、半导体电子论5.35.3半导体中电子的半导体中电子的费米统计分布费米统计分布朱俊微电子与固体电子学院2半导体的基本能带结构本征半导体和杂质半导体半导体中电子的费米统计分布电导和霍耳效应非平衡载流子半导体电子论主要内容PN结MOS结构异质结ToomuchToomuchLimitedtime3半导体中电子的费米统计分布半导体中电子的费米统计分布O.O.引言O.引言O.引言引言一一..载流子的统计分布函数载流子的统计分布函...
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